原子物理与量子力学（下册）（第二版） pdf epub mobi txt 电子书 下载 2025

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朱栋培，陈宏芳，石名俊 著

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• 原子物理
• 量子力学
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• 第二版
• 理论物理
• 量子力学教程
• 原子结构
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出版社： 科学出版社

ISBN：9787030438393

版次：2

商品编码：11707472

包装：平装

丛书名： “十二五”普通高等教育本科国家级规划教材

开本：16开

出版时间：2015-06-01

用纸：胶版纸

页数：334

字数：400000

正文语种：中文

编辑推荐

适读人群 ：综合性大学和理工类、师范类院校物理学和应用物理学专业师生作为教科书，亦可供其它有关专业的师生参考。
中科大在物理学人才培养方面经验的集成，多年教学经验丰富的教授编写

内容简介

本书根据普通物理与理论物理的内在联系和各自特点，将原子物理和量子力学两部分内容放在一个统一的框架下统筹安排，从理论与实际的结合上讲清科学规律的发现、归纳与应用的整个过程，加强整体性和系统性，避免不必要的重复.
本书分上、下两册，下册内容包括外场中的原子、多体问题、分子结构和能谱、散射、量子测量、量子态的非定域性和量子关联.
本书可作为普通高等院校物理或应用物理专业本科生学习原子物理学和量子力学的教材，也可供相关专业的师生参考使用.

目录

前言
第6章 外场中的原子
第7章 多体问题
第8章 分子结构和能谱
第9章 散射
第1O章 量子测量
第11章 量子态的非定域性和量子关联
习题与答案
附录A 物理常数
附录B 元素周期表
名词索引

精彩书摘

第6章外场中的原子
6.1定态微扰论
研究量子体系的行为，在很大程度上和很多情形下就是求解薛定谔方程.而薛定谔方程是一个二阶偏微分方程，势能的形式也多种多样，所以可以精确求解的具体问题是很少的.虽然日益发展的计算机技术可以帮助人们得到很好的数值解，但是仍然有必要了解在具体的物理物理问题中寻求近似解的方法.
对于量子体系的哈密顿量不含时的情形，若精确解难以求得，近似方法之一即是我们首先将要讨论的定态微扰论.
6.1.1非简并情形
考虑一个与时间无关的哈密顿量，如果我们可以把它写成如下形式：
虽然在很多情形下0确实可以理解为另外某个哈密顿量，但是这种看法并不是必须的.我们所希望的或所要求的，只是力学量0的本征方程，即
易于求解.这里的n泛指描述量子体系的量子数，它可以是一个数，如能级的标记；也可以是若干个数，如包括角动量量子数以及角动量的z分量的量子数.在目前讨论的非简并情形中，本征态和本征值是一一对应的.另外，为了易于计算和讨论，假设0的能级是离散的.
我们面临的问题就是，利用易于求解的(6.1.2)式以及它已知的解，获得由(6.1.1)式表示的哈密顿量的本征值及本征态的近似解，即寻求如下本征方程的近似解：
被视作对于0的扰动，称为微扰项.有如此说法则意味着相比于0而言，′是“很小”的，然而这二者都是算子，言其大小是很不严谨的，在下面的讨论中将给出′被当成“微”扰项的条件.
(6.1.2)式的解已然知晓，方程(6.1.3)则是希望求解的.暂且考察如下形式的本征方程：
其中的实参数λ连续地从0变化到1.λ=0对应于(6.1 2)式，λ=1对应于(6.1.3)式.引入参数λ意味着可以“控制”微扰项，对于量子系统的影响程度.
在详细阐述之前，我们通过下面的例子说明参数λ的作用和意义.
两能级体系
设某个量子系统有哈密顿量=E(0)1λH′12λH′21E(0)2设H′12和H′21都是实数，而是厄米的，故H′12=H′21.该哈密顿量的本征方程易解，其本征值为E1E2=E(0)1+E(0)22±(E(0)1－E(0)2)24+λ2H′2121/2设想=0+λ′，而0=E(0)100E(0)2，λ′=λ0H′12H′210将λ′当作微扰项，依据近似的观点，本征值E1和E2可以按照λ的幂次展开.当λ|H′12|�顋E(0)1－E(0)2|时，有
(6.1.5)可见参数λ可作为能量本征值的级数展开的一个标记，其幂次标志了展开项的阶数，也可说是表示了近似解的精确程度.令λ=1，便可得到关于哈密顿量 0+′的本征值的级数展开.而级数的收敛需有条件
(6.1.6)继续考察(6.1.4)式.设其能量本征值可如上述示例中的(6.1.5)式那样作级数展开
(6.1.7)相应地，本征态也作类似的展开
(6.1.8)将（6.1.7）、（6.1.8）式代入(6.1.4)式，令方程两边λk的系数相等，有λ0项:(0－λr项(6.1.9)式描述的是系统未受扰动时的情形，也称为0级近似，所有的非简并的|n(0)〉构成了正交归一且完备的基.因此，|n〉可以表示为
(6.1.13)在继续求解更高级的近似之前，考虑态的归一化，即最终得到的|n〉需是归一的.有多种使之归一的办法，这里选择如下设定：
(6.1.14)这一设定尚不足以保证〈n|n〉=1，但是，|n〉的归一化可以在得到了它的某一阶近似展开的具体形式后进行.引入(6.1.14)式主要是为了以后的推导更为简明.
注意到的展开(6.1.8)式，有上式对任意的λ均应成立，故有〈n(0)n(r)〉=0，r>0
(6.1.15)这表明态的高级修正项——即若干个|n(r)〉(r>0)——与0级项是正交的.
考虑(6.1.10)式，它对应于一级修正(或者说一级近似).可展开为
(6.1.16)（6.1.16）式右端的求和中不含有n′=n这一项，这是由(6.1.15)式决定的.将(6.1.16)式代入(6.1.10)式，有注意到〈m(0)|0=E(0)m〈m(0)|，并且将矩阵元
(6.1.17)当m=n时，得到能量本征值的一级修正
(6.1.18)当m≠n时，得到系数
(6.1.19)代入(6.1.16)式，得到态的一级修正
(6.1.20)方程(6.1.18)和(6.1.19)即是一级近似的修正，在一级近似下，体系的本征值为En=E(0)n+E(1)n
(6.1.21)本征态为
(6.1.22)然后对(6.1.22)式归一化.
继续考虑由方程(6.1.11)给出的二级修正，其过程与一级近似的计算类似.实际上，能量本征值的修正结果可以立即给出，在方程(6.1.11)的两端左乘并且利用(6.1.23)再将的表达式(6.1.20)代入，得
(6.1.24)本征态的二级修正在此不做详细计算，直接给出结果如下：
(6.1.25)做近似考虑时，一般情况下能量本征值精确到二级修正，本征态精确到一级修正.
下面给出关于非简并微扰的更为紧凑的处理方法——Brillouin�瞁igner方法.
6.1.2布里渊�参�格纳（Brillouin�瞁igner）方法
定义算子
(6.1.26)沿用前述(6.1.14)式，即〈n(0)|n〉=1，可以将的表达式(6.1.13)写作
(6.1.27)注意到算子n与0对易，有以算子(En－0)－1左乘方程两端，给出
(6.1.28)令n=(En－0)－1n=n(En－0)－1
(6.1.29)可将(6.1.27)式改写为
(6.1.30)将(6.1.30)式代入其自身右端的，并反复迭代，有也就是至此得到了的本征态的任意阶的近似表示.为了求本征值的近似解，考虑到，立即有
其中，出现的由(6.1.31)式确定.
例6.1.1
弱电场中的带电谐振子.
一个质量为μ、自然频率为ω的一维谐振子，带有电量q，处在均匀的常电场ε中，用微扰论计算其能级的修正.
解这个系统的哈密顿量为
很自然地，我们对它做如下的划分:
对弱电场言，微扰是小项.
0的能级和本征态是
这是个非简并系统.在计算微扰修正中最重要的是计算微扰项的矩阵元.
在上册的我们已得公式（用波函数积分算或在粒子数表象做），矩阵元
其中，α=μω，于是有
一级微扰修正
E(1)n=H′nn=0
一般总要求计算出非零的微扰修正，于是看二级修正
我们看到，到二级修正后，系统的能量为
所有能级都下降了.如再计算高级修正，皆得零.事实上，这是系统精确解.我们可用另一种办法算.
事实上，前面弱场中的谐振子哈密顿量可改写一下
我们看到，哈密顿量描写了一个平移后坐标的谐振子，它的能量本征值我们是知道的，于是就可求得系统(x)的本征值，它不过是能级平移一下而已这确实是个精确结果！
6章外场中的原子
6.1定态微扰论
研究量子体系的行为，在很大程度上和很多情形下就是求解薛定谔方程.而薛定谔方程是一个二阶偏微分方程，势能的形式也多种多样，所以可以精确求解的具体问题是很少的.虽然日益发展的计算机技术可以帮助人们得到很好的数值解，但是仍然有必要了解在具体的物理物理问题中寻求近似解的方法.
对于量子体系的哈密顿量不含时的情形，若精确解难以求得，近似方法之一即是我们首先将要讨论的定态微扰论.
6.1.1非简并情形
考虑一个与时间无关的哈密顿量，如果我们可以把它写成如下形式：
虽然在很多情形下0确实可以理解为另外某个哈密顿量，但是这种看法并不是必须的.我们所希望的或所要求的，只是力学量0的本征方程，即
易于求解.这里的n泛指描述量子体系的量子数，它可以是一个数，如能级的标记；也可以是若干个数，如包括角动量量子数以及角动量的z分量的量子数.在目前讨论的非简并情形中，本征态和本征值是一一对应的.另外，为了易于计算和讨论，假设0的能级是离散的.
我们面临的问题就是，利用易于求解的(6.1.2)式以及它已知的解，获得由(6.1.1)式表示的哈密顿量的本征值及本征态的近似解，即寻求如下本征方程的近似解：
′被视作对于0的扰动，称为微扰项.有如此说法则意味着相比于0而言，′是“很小”的，然而这二者都是算子，言其大小是很不严谨的，在下面的讨论中将给出′被当成“微”扰项的条件.
(6.1.2)式的解已然知晓，方程(6.1.3)则是希望求解的.暂且考察如下形式的本征方程：
其中的实参数λ连续地从0变化到1.λ=0对应于(6.1 2)式，λ=1对应于(6.1.3)式.引入参数λ意味着可以“控制”微扰项′对于量子系统的影响程度.
在详细阐述之前，我们通过下面的例子说明参数λ的作用和意义.
两能级体系
设某个量子系统有哈密顿量设H′12和H′21都是实数，而是厄米的，故H′12=H′21.该哈密顿量的本征方程易解，其本征值为设想=0+λ′，而0=E(0)100E(0)2，当作微扰项，依据近似的观点，本征值E1和E2可以按照λ的幂次展开.当
(6.1.5)可见参数λ可作为能量本征值的级数展开的一个标记，其幂次标志了展开项的阶数，也可说是表示了近似解的精确程度.令λ=1，便可得到关于哈密顿量 0+′的本征值的级数展开.而级数的收敛需有条件
(6.1.6)继续考察(6.1.4)式.设其能量本征值可如上述示例中的(6.1.5)式那样作级数展开
(6.1.7)相应地，本征态也作类似的展开
(6.1.8)将（6.1.7）、（6.1.8）式代入(6.1.4)式，令方程两边λk的系数相等，有λ0项:
(6.1.10)
(6.1.11)
λr项(6.1.9)式描述的是系统未受扰动时的情形，也称为0级近似，所有的非简并的|n(0)〉构成了正交归一且完备的基.因此，|n〉可以表示为
(6.1.13)在继续求解更高级的近似之前，考虑态的归一化，即最终得到的|n〉需是归一的.有多种使之归一的办法，这里选择如下设定：
(6.1.14)这一设定尚不足以保证〈n|n〉=1，但是，|n〉的归一化可以在得到了它的某一阶近似展开的具体形式后进行.引入(6.1.14)式主要是为了以后的推导更为简明.
注意到|n〉的展开(6.1.8)式，有上式对任意的λ均应成立，故有
(6.1.15)这表明态的高级修正项——即若干个与0级项是正交的.
考虑(6.1.10)式，它对应于一级修正(或者说一级近似).|n(1)〉可展开为
(6.1.16)（6.1.16）式右端的求和中不含有n′=n这一项，这是由(6.1.15)式决定的.将(6.1.16)式代入(6.1.10)式，有注意到，并且将矩阵元简记为H′mn，有(E(0)m－E(0)n)a(1)m=E(1)nδmn－H′mn
(6.1.17)当m=n时，得到能量本征值的一级修正
(6.1.18)当m≠n时，得到系数
(6.1.19)代入(6.1.16)式，得到态的一级修正
(6.1.20)方程(6.1.18)和(6.1.19)即是一级近似的修正，在一级近似下，体系的本征值为
(6.1.21)本征态为
(6.1.22)然后对(6.1.22)式归一化.
继续考虑由方程(6.1.11)给出的二级修正，其过程与一级近似的计算类似.实际上，能量本征值的修正结果可以立即给出，在方程(6.1.11)的两端左乘，有并且利用
(6.1.23)再将n(1)〉的表达式(6.1.20)代入，得
(6.1.24)本征态的二级修正在此不做详细计算，直接给出结果如下：
(6.1.25)做近似考虑时，一般情况下能量本征值精确到二级修正，本征态精确到一级修正.
下面给出关于非简并微扰的更为紧凑的处理方法——Brillouin�瞁igner方法.
6.1.2布里渊�参�格纳（Brillouin�瞁igner）方法
定义算子
(6.1.26)沿用前述(6.1.14)式，即，可以将|n〉的表达式(6.1.13)写作
(6.1.27)注意到算子n与0对易，有n以算子(En－0)－1左乘方程两端，给出
(6.1.28)令
(6.1.29)可将(6.1.27)式改写为
(6.1.30)将(6.1.30)式代入其自身右端的|n〉，并反复迭代，有
(6.1.31)
该级数表示也就是
(6.1.32)
至此得到了的本征态的任意阶的近似表示.为了求本征值的近

前言/序言

2008年这套丛书正式出版，至今使用已五年，回想当初编书动机，有一点值得一提.我初到中国科学技术大学理学院担任院长，一次拜访吴杭生先生，向他问起科大的特点在哪里，他回答在于它的本科教学，数理基础课教得认真，学生学得努力，特别体现在十年CUSPEA考试（中美联合招收赴美攻读物理博士生考试）中，科大学生表现突出.接着谈起一所大学对社会最重要的贡献是什么，他认为是培养出优秀的学生，当前特别是培养出优秀的本科生.这次交谈给了我很深的印象和启示.后来一些参加过CUSPEA教学的老教师向我提出，编一套科大物理类本科生物理教材，我便欣然同意，并且在大家一致的请求下担任了主编.我的期望是，通过编写这套丛书将CUSPEA教学的一些成果能保留下来，进而发扬光大.
应该说这套书是在十年CUSPEA班的教学内容与经验基础上发展出来的，它所涵盖的内容有相当的深度与广度，系统性与科学的严谨性突出；另外，注重了普通物理与理论物理的关联与融合、各本书物理内容的相互呼应.但是，使用了五年后，经过教师的教学实践与学生的互动，发现了一些不尽如人意的地方和错误，这次能纳入“‘十二五’普通高等教育本科国家级规划教材”是个很好的修改机会，同时大家也同意出版配套的习题解答，也许更便于校内外的教师选用.为大学本科生教学做一点贡献是我们的责任，也是我们的荣幸.盼望更多的使用本套书的老师和同学提出宝贵建议.

《电磁学理论与应用》（第三版） 作者： 丁立群，张国栋 出版社： 科学技术出版社 出版日期： 2024年11月 ISBN： 978-7-5045-9876-5 --- 内容简介 《电磁学理论与应用》（第三版）是一部面向高年级本科生、研究生以及相关领域工程技术人员的经典教材与参考书。本书全面、深入地阐述了经典电磁场理论的基本原理、数学工具及其在现代工程技术中的广泛应用，旨在为读者构建坚实而系统的电磁学知识体系，并培养其运用理论解决实际问题的能力。 本书的结构与特点： 本教材严格遵循物理学的基本逻辑和数学的严谨性，将电磁学内容划分为静电学、静磁学、时变电磁场、麦克斯韦方程组的完整形式、电磁波传播与辐射、以及相关的应用分析五个核心部分。与前两版相比，第三版在内容深度和广度上均有显著提升，尤其加强了与现代信息技术和能源领域的结合。 第一部分：静电场理论与边界值问题（约占全书30%） 本部分内容扎实，从库仑定律和电荷连续性假设出发，系统地推导了电场强度和电势的概念。重点深入探讨了高斯定律在线性和非线性介质中的应用。 矢量分析回顾： 详述了梯度、散度和旋度在直角坐标系、柱坐标系和球坐标系中的具体表达，为后续建立微分形式的麦克斯韦方程组奠定数学基础。 静电场的通量与环流： 详细讨论了电位移矢量 $mathbf{D}$ 的物理意义和应用场景，特别是其在介质界面上的边界条件推导。 泊松方程与拉普拉斯方程： 详细阐述了这两种偏微分方程的数学特性，并提供了求解二维静电场（如电容器、绝缘体中场分布）的详细方法，包括分离变量法、共形映射法（对特定几何结构的处理）和格林函数法。 导体与介质的相互作用： 深入分析了导体表面电荷的分布规律、静电屏蔽效应，以及在电介质边界处出现的菲涅尔公式的简化形式。 第二部分：恒定电流与静磁场（约占全书25%） 本部分聚焦于稳态电流和磁场，强调了欧姆定律与安培定律的积分和微分形式的统一性。 恒定电流场分析： 讨论了导线中电流密度 $mathbf{J}$ 的性质，以及电流连续性方程在稳态下的简化。重点分析了电阻的微观本质和宏观计算。 磁感应强度与磁通量： 从毕奥-萨伐尔定律出发，详细推导了长直导线、圆电流环、螺线管等典型结构产生的磁场分布。 磁介质与磁化强度： 引入磁场强度 $mathbf{H}$ 的概念，阐述了抗磁性、顺磁性和铁磁性的物理本质和本构关系。深入分析了磁介质边界上的特定条件。 安培定律的应用与磁矢量位： 讨论了安培环路定理在求解具有高对称性结构的磁场时的便利性。引入磁矢量位 $mathbf{A}$，并证明在无源区域内，磁矢量位满足泊松方程的磁学对应形式。 第三部分：时变电磁场与麦克斯韦方程组（约占全书25%） 这是全书的核心部分，系统地引入了法拉第电磁感应定律和麦克斯韦的位移电流概念，从而完成了经典电磁学的统一。 法拉第电磁感应定律： 详细区分了动生电动势和感生电动势的物理机制，并推导了其微分形式与电场的旋度之间的关系。 位移电流与麦克斯韦方程组的完整形式： 深入解释了位移电流 $partial mathbf{D} / partial t$ 解决的矛盾，并完整地呈现了电磁场的四个基本微分方程组。强调了这四个方程在描述所有宏观电磁现象中的普适性。 能量与动量： 引入坡印亭矢量 $mathbf{S}$，用于描述电磁场的能量流密度，并推导出坡印亭定理，分析了电磁场中能量守恒的基本原理。 第四部分：电磁波的传播与辐射（约占全书20%） 本部分是理论与工程应用的桥梁，探讨了麦克斯韦方程组在无源、无损均匀介质中的解析解——平面电磁波。 平面波的导引与特性： 详细推导了电磁波在真空、理想导体和特定介质（如低损耗介质）中的传播方程，讨论了传播常数、相速度、群速度、波阻抗等关键参数。重点分析了横电磁波（TEM）的特性。 电磁波的反射与透射： 严格推导了电磁波在平面导体界面和介质界面上的菲涅耳公式（斯涅尔定律的推广），区分了垂直极化波和水平极化波的反射系数和透射系数，并分析了全反射现象。 导引波基础： 简要介绍了电磁波在有限区域内的约束传播，包括理想平行板波导的TE模和TM模的基本特性（截止频率和相位常数）。 辐射场初步： 引入了电磁场辐射的赫兹偶极子模型，计算了其远场（辐射场）的电场和磁场分布，导出了辐射功率公式，为天线理论打下基础。 --- 适用对象与目标 本书内容深度适中，数学推导详尽，既适合作为大学物理专业高年级《电磁学》或《电动力学导论》的教材，也完全能满足电子信息工程、通信工程、微波技术、电气工程等相关理工科专业研究生的入门要求。 通过学习本书，读者将能够： 1. 熟练掌握电磁场的微分形式和积分形式的麦克斯韦方程组。 2. 掌握求解静电场、静磁场边界值问题的标准数学方法。 3. 深刻理解电磁波的产生、传播、反射和吸收的物理机制。 4. 建立从微观粒子相互作用到宏观场方程的完整物理图像，为深入学习狭义相对论、量子场论等前沿课程做好准备。 本书的特点在于其平衡性： 它在保持电磁场理论的物理深度和数学严谨性的同时，始终注重联系工程实际，通过大量实例和习题（包含详细的解题思路）巩固理论知识，确保读者不仅“知其然”，更能“知其所以然”。第三版新增的“电磁场数值计算简介”一章，初步介绍了有限元法（FEM）和矩量法（MoM）在解决复杂电磁问题中的思路，以适应当前计算电磁学的发展趋势。

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作为一名对物理学历史和哲学思考有一定兴趣的学习者，我非常关注这本书下册是否能提供更深层次的理解。我希望书中能够超越纯粹的数学推导和现象描述，去探讨量子力学发展过程中遇到的哲学困境，以及科学家们是如何通过不断的辩论和实验来试图理解这个奇特世界的。例如，关于测量问题、波函数塌缩的解释，以及哥本哈根解释、多世界解释等不同诠释的对比和讨论。这些内容往往更能激发思考，让我对量子力学的“怪异”之处有更深刻的认识。我也期待书中能够提及一些历史上重要的量子力学实验，以及它们是如何一步步确立了量子理论的地位的。如果书中能够穿插一些对物理学家思想的介绍，例如玻尔、海森堡、薛定谔等人的思考方式和贡献，那将是一次非常宝贵的学习体验。我希望这本书的下册，能在理论的深度之外，给我带来更多对量子力学本质的哲学反思。

评分☆☆☆☆☆

作为一个在凝聚态物理领域摸爬滚打多年的研究生，我一直在寻找一本能够系统性梳理量子力学在现代物理学中应用的书籍。这本书的上册虽然触及了一些基础概念，但对我而言，真正的挑战和期待在于下册。我希望它能深入探讨量子统计力学、固体的量子理论，比如能带理论、晶格振动（声子）、电子的输运性质等。这些都是理解金属、半导体、绝缘体等材料宏观特性的关键。此外，我也十分关注书中对量子相变、拓扑物态、低维量子系统等前沿领域的介绍。这些内容往往涉及复杂的数学技巧和深刻的物理思想，一本好的教材应该能够循序渐进地引导读者，从基本的量子力学概念出发，逐步建立起对这些复杂现象的认识。如果书中能包含一些对实验技术的简介，例如谱学技术、扫描隧道显微镜等，那就更好了，它们是验证和探索量子现象的重要手段。我期望这本书能够成为我深入研究凝聚态物理领域的得力助手，帮助我更好地理解前沿文献，甚至启发新的研究思路。

评分☆☆☆☆☆

我是一名业余的物理爱好者，虽然没有接受过系统的专业训练，但对量子力学始终充满着好奇。我读过一些科普读物，但总觉得它们流于表面，缺乏严谨的逻辑和深入的讲解。这本书的上册我偶然翻阅过，觉得它在保持一定深度的同时，语言相对易懂，这给了我很大的信心。我非常期待这本书的下册能够继续保持这种风格，深入浅出地讲解更复杂的量子概念。例如，我希望能看到关于多粒子量子力学、原子光谱的精细结构、分子结构和键的量子理论的介绍。这些内容对于理解物质的性质和化学反应的本质至关重要。如果书中能够提供一些与日常生活相关的量子现象的解释，比如激光的原理、半导体器件的工作机制，那就更好了，这能让我觉得量子力学离我们并不遥远。我希望能通过这本书，逐步建立起一个更清晰、更完整的量子世界图景，能够更好地理解那些在科普读物中似懂非懂的知识。

评分☆☆☆☆☆

终于等到这本书的下册了！作为一个对量子世界充满好奇的本科生，上册的深入浅出让我受益匪浅，而下册的到来更是让我激动不已。我特别期待书中对于更高级量子现象的阐述，比如多体问题、量子场论的初步介绍，以及这些理论如何支撑起我们对物质世界最基本构成的理解。上册已经为我打下了坚实的理论基础，让我能够理解薛定谔方程在各种势场下的求解，掌握了角动量、自旋等核心概念。下册能否进一步引导我探索原子和分子的精细结构、光谱的精妙之处，以及核物理和粒子物理的早期探索？我希望它能提供清晰的逻辑链条，将那些抽象的数学工具与生动的物理图像联系起来，让我不仅能“算”出结果，更能“理解”现象背后的深刻含义。尤其是我对量子纠缠、量子隧道效应等非经典现象一直有着浓厚的兴趣，希望下册能在这方面有所着墨，提供更丰富的例子和更直观的解释。这本书的排版和插图也一直是我非常看重的，希望下册能延续上册的优点，让复杂的概念更容易消化。

评分☆☆☆☆☆

我是一名高年级本科生，对理论物理有着浓厚的兴趣，尤其是希望能够触及到那些“高大上”的理论。这本书的下册，我期待它能够给我带来一次思维的飞跃。我希望书中能够提供一些关于量子场论的“入门”内容，即使只是最基础的概念和最简单的例子，也能让我窥见量子力学与相对论结合后的强大力量。例如，狄拉克方程、基本粒子及其相互作用的量子化描述，这些都是我一直渴望了解的。同时，我也希望书中能够涉及一些量子信息科学的基础，如量子比特的概念、量子门操作，甚至是量子算法的初步介绍。这不仅仅是纯粹的理论探索，更是与未来科技紧密相连的方向。上册我已经很好地掌握了单粒子和多粒子系统的基本量子描述，下册是否能在此基础上，展现出量子力学在更广阔领域内的应用图景，例如量子计算、量子通信的可能性？我非常期待它能够拓宽我的视野，让我看到量子力学不仅仅是解释微观世界的工具，更是驱动未来科技发展的核心动力。

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其实吧。。。还没看

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好 不错

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赶上618买了很多书，别的时候买不合适。

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工作需要，稍有新意。

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我们可以理解你们这些问题进行分析研究

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《中国科学技术大学精品教材：量子力学基础》内容包括：量子力学的诞生与发展、状态和薛定谔方程、力学量和表象、带电粒子在电磁场中的运动、近似方法、全同粒子、量子散射，并附有习题参考答案，为了方便读者使用，还添加了物理常量、元素周期表、常用积分和级数公式、常用函数和方程作为附录，并且对全书进行了名词索引。《中国科学技术大学精品教材：量子力学基础》介绍了量子力学的基础知识，突出物质世界的运动规律，突出实验和观察，突出物理，突出物理的实用威力，力求使学生掌握自然的面貌和物理的方法而不是一堆数学公式，在每一主题的讲解中帮助学生领会图像、理解概念、熟练推理，从而逐步让学生学会在处理问题时构建图像、提炼概念、利用合适的推理工具演绎，最终又返回物理，落实在科学和技术的应用上。

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牛